Elektroschwache Wechselwirkung

Die elektroschwache Wechselwirkung (Abk. ESW) bildet die Grundlage einer vereinheitlichten Theorie aus Quantenelektrodynamik und schwacher Wechselwirkung. Mit dieser Theorie können von der Phänomenologie her ganz verschiedene Erscheinungen einheitlich beschrieben werden. Zum Beispiel: Radiowellen (elektromagnetische Welle, abgekürzt EM-Welle), Licht (EM-Welle), Elektromotor (EM-Feld), Atomspektrum (Quantenphysik), Beta-Strahlung (schwache Wechselwirkung), die Erzeugung von Teilchen-Antiteilchen-Paaren aus Licht (Quantenelektrodynamik), oder die Entstehung von Neutronensternen (schwache Wechselwirkung unter Gravitation). Zusätzlich zu diesen Phänomenen, die sich schon aus den Einzeltheorien ergeben, beschreibt die ESW auch Erscheinungen wie die Erhöhung der Reaktionswahrscheinlichkeit beim Zusammenstoß von Elektron und Positron mit bestimmter Energie (wenn diese Teilchen gerade genug Energie tragen, um ein Z-Boson zu erzeugen). Das Reaktionsprodukt verhält sich manchmal wie schweres Licht (Weinbergwinkel). Ferner werden alle Phänomene aus der Neutrino-Physik (Geisterteilchen), also sogenannte schwache Wechselwirkungen, durch die ESW behandelt wie andere, bekanntere elektromagnetische Phänomene in der Natur. Die Theorie der elektroschwachen Wechselwirkung ist neben der Quantenchromodynamik ein Pfeiler des Standardmodells der Elementarteilchenphysik.

Physik der schwachen und elektroschwachen Wechselwirkung

Für die physikalische Beschreibung ist es notwendig, die Leptonen bzw. Quarks einer Generation (oder Familie) zu einem Dublett für links-chirale Teilchen und zu Singuletts für rechts-chirale Teilchen zusammenzufassen. Die elektroschwache Wechselwirkung wirkt auf folgende Teilchendubletts und Singuletts aus Fermionen:

Dubletts (schwacher Isospin T=½):
Leptonen			Elektrische Ladung Q	Schw. Hyperladung Y_w	3. Komp. des schw. Isospins T_z
${\nu _{e} \choose e}_{L}$	${\nu _{\mu } \choose \mu }_{L}$	${\nu _{\tau } \choose \tau }_{L}$	${{0} \choose {-1}}$	${{-1} \choose {-1}}$	${{+1/2} \choose {-1/2}}$
Quarks
${u \choose d'}_{L}$	${c \choose s'}_{L}$	${t \choose b'}_{L}$	${{2/3} \choose {-1/3}}$	${{1/3} \choose {1/3}}$	${{+1/2} \choose {-1/2}}$

Die up-artigen Fermionen sind jeweils oben aufgeführt. Ihre elektrische Ladung ist um 1 größer als die der darunter aufgeführten, korrespondierenden down-artigen Teilchen.

Singuletts (schwacher Isospin T=0):
1	2	3	el. Ladung Q	schw. Hyperladung Y_w
$e_{R}^{-}$	$\mu _{R}^{-}$	$\tau _{R}^{-}$	$-1\!\,$	$-2\!\,$
$u_{R}\!\,$	$c_{R}\!\,$	$t_{R}\!\,$	$+{\frac {2}{3}}$	$+{\frac {4}{3}}$
$d_{R}\!\,$	$s_{R}\!\,$	$b_{R}\!\,$	$-{\frac {1}{3}}$	$-{\frac {2}{3}}$

Die elektrische Ladung ist dabei in Einheiten der Elementarladung e verstanden. Der Strich bei d, s und b soll auf die CKM-Mischung (siehe CKM-Matrix) hinweisen.

Die elektroschwache Wechselwirkung wirkt zudem auf die zugehörigen Antiteilchen und aus diesen Teilchen zusammengesetzte Systeme. Zusätzlich zur elektrischen Ladung Q tragen die oben aufgezählten Teilchen eine schwache Hyperladung Y_W. Die elektrische Ladung steht mit dieser und der dritten Komponente des schwachen Isospins in Zusammenhang, es gilt: $Q=Y_{W}/2+T_{z}\!\,$ .

Eichbosonen

Wie bei allen quantenfeldtheoretischen Eichtheorien werden auch in der elektroschwachen Theorie die Wechselwirkungen durch Eichbosonen vermittelt. In der elektroschwachen Theorie treten zunächst vier masselose Eichbosonen auf:

ein B⁰-Boson (schwaches Isospin-Singulett $T=T_{z}=0$ mit Kopplungsstärke g'),
drei W-Bosonen W⁰, W¹, W² (schwaches Isospin-Triplett und $T_{z}=0,\pm 1$ mit Kopplungsstärke g).

Nach einer spontanen Symmetriebrechung erhält man vier Bosonen, die sich als Mischung der masselosen Bosonen darstellen lassen:

ein Photon $\gamma$ , masselos, nicht geladen
ein Z⁰-Boson, Masse 91,18(7) GeV, nicht geladen
zwei W-Bosonen W^±, Masse 80,(41) GeV, Ladung ±1.

Die Linearkombinationen, die diese Bosonen beschreiben, lauten:

$\vert \gamma \rangle =\cos \theta _{{\mathrm {W}}}\vert B^{0}\rangle +\sin \theta _{{\mathrm {W}}}\vert W^{0}\rangle$

$\vert Z^{0}\rangle =-\sin \theta _{{\mathrm {W}}}\vert B^{0}\rangle +\cos \theta _{{\mathrm {W}}}\vert W^{0}\rangle$

$\vert W^{{\pm }}\rangle ={\frac {1}{{\sqrt {2}}}}(\vert W^{1}\rangle \pm i\vert W^{2}\rangle )$

Das Z⁰-Boson ist nicht wie die W-Bosonen maximal paritätsverletzend, da es einen Anteil des B⁰-Bosons enthält. Man sagt, die Zustände des Photons und des Z⁰-Bosons seien um den sogenannten Weinbergwinkel $\theta _{{\mathrm {W}}}$ gedreht.

Das Photon verhält sich wie im Rahmen der QED beschrieben.

Z- und W-Bosonen

Das ungeladene Eichboson Z⁰ wirkt auf alle in obiger Tabelle aufgeführten linkshändigen Anteile und durch die Weinberg-Mischung zu einem Teil auch auf die rechtshändigen Anteile. Da das Z-Boson keine elektrische Ladung besitzt, spricht man bei diesen Vorgängen auch von neutralen Strömen (englisch neutral currents, NC), siehe Abbildung 1. Bei beiden Prozessen findet teilweise eine Verletzung der Parität statt.

Abbildung 1: neutrale Ströme
Abbildung 2: geladene Ströme

Die W^±-Bosonen tragen, im Gegensatz zum Z-Boson, eine elektrische Ladung. Die zugehörigen Teilchenprozesse bezeichnet man deswegen auch als „geladene Ströme“ (englisch charged currents, CC), siehe Abbildung 2. Da diese zwei geladenen Ströme ausschließlich an die linkshändigen Dubletts koppeln, tritt bei beiden Vorgängen eine maximale Verletzung der Parität auf.

Bei Quarks ist im Zusammenhang mit den zwei W-Bosonen zusätzlich die CKM-Mischung (benannt nach Nicola Cabibbo, Makoto Kobayashi und Toshihide Maskawa) zu beachten. Zum Beispiel kann ein u-Quark durch ein W ⁻ nicht nur in ein d-Quark umgewandelt werden. Es besteht mit geringerer Wahrscheinlichkeit auch die Möglichkeit ein s-Quark oder b-Quark zu erhalten. Die W-Bosonen können also auch das Flavour ändern. Dieses Verhalten wird dadurch verursacht, dass die Masseneigenzustände nicht mit den so genannten Wechselwirkungseigenzuständen übereinstimmen.

Wechselwirkung und Masse

Massenbehaftete Eichbosonen können in der Quantenfeldtheorie nur mit Hilfe eines Skalarfeldes beschrieben werden, das den beteiligten Eichbosonen Masse verleiht. In der elektroschwachen Theorie ist dieses Feld das Higgs-Feld (benannt nach Peter Higgs). Dabei nimmt man an, dass das skalare Higgs-Feld im frühen Universum nur ein Minimum besaß.

Durch die fortlaufende Abkühlung folgte ein spontaner Symmetriebruch und das Higgs-Feld fiel in ein neues Minimum. Die Eichbosonen der elektroschwachen Wechselwirkung erhalten durch die Ankopplung an das Higgs-Feld endliche Massen. Ein direkter Nachweis des Higgs-Teilchens ist bisher nicht gelungen. Einen Nachweis erhofft man sich seit 2009 von den Experimenten am LHC, dem großen Teilchenbeschleuniger des CERN. Am 4. Juli 2012 wurde durch das CERN die Entdeckung eines Bosons mit einer Masse von etwa 125 GeV/c² bekannt gegeben, bei dem es sich um das Higgs-Teilchen handeln könnte.

Erweiterungen

Man versucht die elektroschwache Wechselwirkung ihrerseits mit anderen Wechselwirkungen zu vereinigen. Naheliegend ist die Erweiterung um die starke Wechselwirkung (QCD) zu einer GUT.

Basierend auf einem Artikel

in Wikipedia.de